При изменении коэффициент принимает максимальное значение. Для малых значение и. небольшое, так как площадь сечения струи незначительная. Величина, уменьшается и при очень больших значениях, так как при этом радиус мал и значительная часть энергии затрачивается на достижение больших тангенциальных скоростей, что обусловливает снижение. Устойчивый процесс истечения получается. Избыточное давление в сопле форсунки преобразуется на выходе в скоростной напор, за счет которого осевая составляющая скорости струи увеличивается, причем неравномерно по сечению. На границе воздушного шнура она будет иметь наименьшее значение, а на периферии сопла — наибольшее. Однако при течении несжимаемой жидкости рост осевой скорости при неизменном расходе должен сопровождаться уменьшением площади поперечного сечения потока; при этом коэффициент расхода не меняется. Наружный радиус воздушного шнура на выходе из сопла, таким образом, будет больше, чем внутри камеры закручивания. Осевые составляющие скорости на выходе из сопла можно получить из уравнения при условии равенства нулю статического давления топлива в струе. Приведенный анализ, основанный на рассмотрении модели идеальной жидкости, может быть использован и для приближенных практических расчетов. Однако течение реальной жидкости (вязкой) отличается от течения в идеальной форсунке. Потери энергии возникают во входных тангенциальных каналах, в камере закручивания, в сопле форсунки, а также при трении о стенки каналов.